• 6.1. Общие сведения
  • 6.2. Основные параметры и характеристики ОУ
  • 6.3. Инвертирующий усилитель
  • 6.4. Неинвертирующий усилитель
  • 6.5. Разновидности УУ на ОУ
  • 6.6. Коррекция частотных характеристик
  • 6. ОПЕРАЦИОННЫЕ УСИЛИТЕЛИ

    6.1. Общие сведения

    Операционным усилителем (ОУ) принято называть интегральный усилитель постоянного тока с дифференциальным входом и двухтактным выходом, предназначенный для работы с цепями обратных связей. Название усилителя обусловлено первоначальной областью его применения — выполнением различных операций над аналоговыми сигналами (сложение, вычитание, интегрирование и др.). В настоящее время ОУ выполняют роль многофункциональных узлов при реализации разнообразных устройств электроники различного назначения. Они применяются для усиления, ограничения, перемножения, частотной фильтрации, генерации, стабилизации и т.д. сигналов в устройствах непрерывного и импульсного действия.

    Необходимо отметить, что современные монолитные ОУ по своим размерам и цене незначительно отличаются от отдельных дискретных элементов, например, транзисторов. Поэтому выполнение различных устройств на ОУ часто осуществляется значительно проще, чем на дискретных элементах или на усилительных ИМС.

    Идеальный ОУ имеет бесконечно большой коэффициент усиления по напряжению (Kи ОУ=∞), бесконечно большое входное сопротивление, бесконечно малое выходное сопротивление, бесконечно большой КОСС и бесконечно широкую полосу рабочих частот. Естественно, что на практике ни одно из этих свойств не может быть осуществлено полностью, однако к ним можно приблизиться в достаточной для многих областей мере.

     На рисунке 6.1 приведено два варианта условных обозначений ОУ — упрощенный (а) и с дополнительными выводами для подключения цепей питания и цепей частотной коррекции (б).

    Рисунок 6.1. Условные обозначения ОУ


    На основе требований к характеристикам идеального ОУ можно синтезировать его внутреннюю структуру, представленную на рисунке 6.2.

    Рисунок 6.2. Структурная схема ОУ


    Упрощенная электрическая схема простого ОУ, реализующая структурную схему рисунка 6.2, показана на рисунке 6.3.

    Рисунок 6.3. Схема простого ОУ


     Данная схема содержит входной ДУ (VT1 и VT2) с токовым зеркалом (VT3 и VT4), промежуточные каскады с ОК (VT5) и с ОЭ (VT6), и выходной токовый бустер на транзисторах VT7 и VT8. ОУ может содержать цепи частотной коррекции (Cкор), цепи питания и термостабилизации (VD1, VD2 и др.), ИСТ и т.д. Двухполярное питание позволяет осуществить гальваническую связь между каскадами ОУ и нулевые потенциалы на его входах и выходе в отсутствии сигнала. С целью получения высокого входного сопротивления входной ДУ может быть выполнен на ПТ. Следует отметить большое разнообразие схемных решений ОУ, однако основные принципы их построения достаточно полно иллюстрирует рисунок 6.3.

    6.2. Основные параметры и характеристики ОУ

    Основным параметром ОУ коэффициент усиления по напряжению без обратной связи Ku ОУ, называемый также полным коэффициентом усиления по напряжению. В области НЧ и СЧ он иногда обозначается Ku ОУ0 и может достигать нескольких десятков и сотен тысяч.

    Важными параметрами ОУ являются его точностные параметры, определяемые входным дифференциальным каскадом. Поскольку точностные параметры ДУ были рассмотрены в подразделе 5.5, то здесь ограничимся их перечислением:

    ◆ напряжение смещения нуля Uсм;

    ◆ температурная чувствительность напряжения смещения нуля dUсм/dT;

    ◆ ток смещения ΔIвх;

    ◆ средний входной ток Iвх ср.

    Входные и выходные цепи ОУ представляются входным RвхОУ и выходным RвыхОУ сопротивлениями, приводимыми для ОУ без цепей ООС. Для выходной цепи даются также такие параметры, как максимальный выходной ток IвыхОУ и минимальное сопротивление нагрузки Rн min, а иногда и максимальная емкость нагрузки. Входная цепь ОУ может включать емкость между входами и общей шиной. Упрощенные эквивалентные схемы входной и выходной цепи ОУ представлены на рисунке 6.4.

    Рисунок 6.4. Простая линейная макромодель ОУ


    Среди параметров ОУ следует отметить КОСС и коэффициент ослабления влияния нестабильности источника питания КОВНП=20lg·(ΔEUвх). Оба этих параметра в современных ОУ имеют свои значения в пределах (60…120)дБ.

    К энергетическим параметрам ОУ относятся напряжение источников питания ±E, ток потребления (покоя) IП и потребляемая мощность. Как правило, IП составляет десятые доли — десятки миллиампер, а потребляемая мощность, однозначно определяемая IП, единицы — десятки милливатт.

    К максимально допустимым параметрам ОУ относятся:

    ◆ максимально возможное (неискаженное) выходное напряжение сигнала Uвых max (обычно чуть меньше Е);

    ◆ максимально допустимая мощность рассеивания;

    ◆ рабочий диапазон температур;

    ◆ максимальное напряжение питания;

    ◆ максимальное входное дифференциальное напряжение и др.

    К частотным параметрам относится абсолютная граничная частота или частота единичного усиления fT (F1), т.е. частота, на которой Ku ОУ=1. Иногда используется понятие скорости нарастания и времени установления выходного напряжения, определяемые по реакции ОУ на воздействие скачка напряжения на его входе. Для некоторых ОУ приводятся также дополнительные параметры, отражающие специфическую область их применения.

    Амплитудные (передаточные) характеристики ОУ представлены на рисунке 6.5 в виде двух зависимостей Uвых=f(Uвх) для инвертирующего и неинвертирующего входов.

    Когда на обоих входах ОУ Uвх=0, то на выходе будет присутствовать напряжение ошибки Uош, определяемое точностными параметрами ОУ (на рисунке 6.5 Uош не показано ввиду его малости).

    Рисунок 6.5. АХ ОУ


    Частотные свойства ОУ представляются его АЧХ, выполненной в логарифмическом масштабе, Ku ОУ=φ(lg f). Такая АЧХ называется логарифмической (ЛАЧХ), ее типовой вид приведен на рисунке 6.6 (для ОУ К140УД10).

    Рисунок 6.6. ЛАЧХ и ЛФЧХ ОУ К140УД10


    Частотную зависимость Ku ОУ можно представить в виде:

    Здесь τв постоянная времени ОУ, которая при Mв=3 дБ определяет частоту сопряжения (среза) ОУ (см. рисунок 6.6);

    ωв = 1/τв = 2πfв.

    Заменив в выражении для Ku ОУ τв на 1/ωв, получим запись ЛАЧХ:

    На НЧ и СЧ Ku ОУ=20lgKu ОУ0, т.е. ЛАЧХ представляет собой прямую, параллельную оси частот. С некоторым приближением можем считать, что в области ВЧ спад Ku ОУ происходит со скоростью 20дБ на декаду(6дБ на октаву). Тогда при ω>>ωв можно упростить выражение для ЛАЧХ:

    Ku ОУ  = 20lgKu ОУ0 – 20lg(ω/ωв).

    Таким образом, ЛАЧХ в области ВЧ представляется прямой линией с наклоном к оси частот 20дБ/дек. Точка пересечения рассмотренных прямых, представляющих ЛАЧХ, соответствует частоте сопряжения ωв (fв). Разница между реальной ЛАЧХ и идеальной на частоте fв составляет порядка 3дБ (см. рисунок 6.6), однако для удобства анализа с этим мирятся, и такие графики принято называть диаграммами Боде.

    Следует заметить, что скорость спада ЛАЧХ 20дБ/дек характерна для скорректированных ОУ с внешней или внутренней коррекцией, основные принципы которой будут рассмотрены ниже.

    Для скорректированного ОУ можно рассчитать Ku ОУ на любой частоте f как Ku ОУ=fT/f, а Ku ОУ0=fT/fв.

    На рисунке 6.6 представлена также логарифмическая ФЧХ (ЛФЧХ), представляющая собой зависимость фазового сдвига j выходного сигнала относительно входного от частоты. Реальная ЛФЧХ отличается от представленной не более чем на 6°. Отметим, что и для реального ОУ j=45° на частоте fв, а на частоте fT — 90°. Таким образом, собственный фазовый сдвиг рабочего сигнала в скорректированном ОУ в области ВЧ может достигнуть 90°.

    Рассмотренные выше параметры и характеристики ОУ описывают его при отсутствии цепей ООС. Однако, как отмечалось, ОУ практически всегда используется с цепями ООС, которые существенно влияют на все его показатели.

    6.3. Инвертирующий усилитель

    Наиболее часто ОУ используется в инвертирующих и неинвертирующих усилителях. Упрощенная принципиальная схема инвертирующего усилителя на ОУ приведена на рисунке 6.7.

    Рисунок 6.7. Инвертирующий усилитель на ОУ


    Резистор R1 представляет собой внутреннее сопротивление источника сигнала Eг, посредством Rос ОУ охвачен ∥ООСН.

    При идеальном ОУ разность напряжений на входных зажимах стремиться к нулю, а поскольку неинвертирующий вход соединен с общей шиной через резистор R2, то потенциал в точке a тоже должен быть нулевым ("виртуальный нуль", "кажущаяся земля"). В результате можем записать: Iг=Iос, т.е. Eг/R1=–Uвых/Rос. Отсюда получаем:

    KU инв = Uвых/Eг = –Rос/R1,

    т.е. при идеальном ОУ KU инв определяется отношением величин внешних резисторов и не зависит от самого ОУ.

    Для реального ОУ необходимо учитывать его входной ток Iвх, т.е. Iг=Iос+Iвх или (EгUвх)/R1=(UвхUвых)/Rос+Uвх/UвхОУ, где Uвх — напряжение сигнала на инвертирующем входе ОУ, т.е. в точке a. Тогда для реального ОУ получаем:

    Нетрудно показать, что при глубине ООС более 10, т.е. Ku ОУ/KU инв=F>10, погрешность расчета KU инв для случая идеального ОУ не превышает 10%, что вполне достаточно для большинства практических случаев.

    Номиналы резисторов в устройствах на ОУ не должны превышать единиц мегом, в противном случае возможна нестабильная работа усилителя из-за токов утечки, входных токов ОУ и т.п. Если в результате расчета величина Rос превысит предельное рекомендуемое значение, то целесообразно использовать Т-образную цепочку ООС, которая при умеренных номиналах резисторов позволяет выполнить функцию эквивалента высокоомного Rос (рисунок 6.7б) . В этом случае можно записать:

    На практике часто полагают, что Rос1=Rос2>>Rос3, а величина R1 обычно задана, поэтому Rос3 определяется достаточно просто.

    Входное сопротивление инвертирующего усилителя на ОУ Rвх инв имеет относительно небольшое значение, определяемое параллельной ООС:

    Rвх инв = R1 +(Rос/Ku ОУ + 1)∥RвхОУ R1,

    т.е. при больших Ku ОУ входное сопротивление определяется величиной R1.

    Выходное сопротивление инвертирующего усилителя Rвых инв в реальном ОУ отлично от нуля и определяется как величиной Rвых ОУ, так и глубиной ООС F. При F>10 можно записать:

    Rвых инв = Rвых ОУ/F = Rвых ОУ/KU инв/Ku ОУ.

    С помощью ЛАЧХ ОУ можно представить частотный диапазон инвертирующего усилителя (см. рисунок 6.6), причем

    fвОС = fT/KU инв.

    В пределе можно получить KU инв=1, т.е. получить инвертирующий повторитель. В этом случае получаем минимальное выходное сопротивление усилителя на ОУ:

    Rвых пов = Rвых ОУ/Ku ОУ.

    В усилителе на реальном ОУ на выходе усилителя при Uвх=0 всегда будет присутствовать напряжение ошибки Uош, порождаемое Uсм и ΔIвх. С целью снижения Uош стремятся выровнять эквиваленты резисторов, подключенных к входам ОУ, т.е. взять R2=R1Rос (см. рисунок 6.7а). При выполнении этого условия для KU инв>10 можно записать:

    Uош ≈ UсмKU инв + ΔIвхRос.

    Уменьшение Uош возможно путем подачи дополнительного смещения на неинвертирующий вход (с помощью дополнительного делителя) и уменьшения номиналов применяемых резисторов.

    На основе рассмотренного инвертирующего УПТ возможно создание усилителя переменного тока путем включения на вход и выход разделительных конденсаторов, номиналы которых определяются исходя из заданного коэффициента частотных искажений Mн (см. подраздел 2.5).

    6.4. Неинвертирующий усилитель

    Упрощенная принципиальная схема неинвертирующего усилителя на ОУ приведена на рисунке 6.8.

    Рисунок 6.8. Неинвертирующий усилитель на ОУ


    Нетрудно показать, что в неинвертирующем усилителе ОУ охвачен ПООСН. Поскольку Uвх и Uос подаются на разные входы, то для идеального ОУ можно записать:

    Uвх = UвыхR1/(R1 + Rос),

    откуда коэффициент усиления по напряжению неинвертирующего усилителя:

    KU неинв = 1 + Rос/R1,

    или

    KU неинв = 1 + |KU инв|.

    Для неинвертирующего усилителя на реальном ОУ полученные выражения справедливы при глубине ООС F>10.

    Входное сопротивление неинвертирующего усилителя Rвх неинв велико и определяется глубокой последовательной ООС и высоким значением RвхОУ:

    Rвх неинв = RвхОУ·F = RвхОУ·KU ОУ/KU неинв.

    Выходное сопротивление неинвертирующего усилителя на ОУ определяется как для инвертирующего, т.к. в обоих случаях действует ООС по напряжению:

    Rвых неинв = RвыхОУ/F = RвыхОУ/KU неинв/KU ОУ.

    Расширение полосы рабочих частот в неинвертирующем усилителе достигается также, как и в инвертирующем, т.е.


    fвОС = fT/KU неинв.

    Для снижения токовой ошибки в неинвертирующем усилителе, аналогично инвертирующему, следует выполнить условие:

    Rг = R1Rос.

    Неинвертирующий усилитель часто используют при больших Rг (что возможно за счет большого Rвх неинв), поэтому выполнение этого условия не всегда возможно из-за ограничения на величину номиналов резисторов.

    Наличие на инвертирующем входе синфазного сигнала (передаваемого по цепи: неинвертирующий вход ОУ ⇒ выход ОУ ⇒ Rос ⇒ инвертирующий вход ОУ) приводит к увеличению Uош, что является недостатком рассматриваемого усилителя.

    При увеличении глубины ООС возможно достижение KU неинв=1, т.е. получение неинвертирующего повторителя, схема которого приведена на рисунке 6.9.

    Рисунок 6.9. Неинвертирующий повторитель на ОУ


    Здесь достигнута 100% ПООСН, поэтому данный повторитель имеет максимально большое входное и минимальное выходное сопротивления и используется, как и любой повторитель, в качестве согласующего каскада. Для неинвертирующего повторителя можно записать:

    Uош ≈ Uсм + Iвх срRг ≈ Iвх срRг,

    т.е. напряжение ошибки может достигать довольно большой величины.

    На основе рассмотренного неинвертирующего УПТ также возможно создание усилителя переменного тока путем включения на вход и выход разделительных конденсаторов, номиналы которых определяются исходя из заданного коэффициента частотных искажений Mн (см. подраздел 2.5).

    Помимо инвертирующего и неинвертирующего усилителей на основе ОУ выполняются различные варианты УУ, некоторые из них будут рассмотрены ниже.

    6.5. Разновидности УУ на ОУ

    На основе ОУ может быть выполнен разностный (дифференциальный) усилитель, схема которого приведена на рисунке 6.10.

    Рисунок 6.10. Разностный усилитель на ОУ


    Разностный усилитель на ОУ можно рассматривать как совокупность инвертирующего и неинвертирующего вариантов усилителя. Для Uвых разностного усилителя можно записать:

    Uвых = KU инвUвх1 + KU неинвUвх2R3/(R2 + R3).

    Как правило, R1=R2 и R3=Rос, следовательно, R3/R2=Rос/R1=m. Раскрыв значения коэффициентов усиления, получим:

    Uвых = m(Uвх2Uвх1),

    Для частного случая при R2=R3 получим:

    Uвых = Uвх2Uвх1.

    Последнее выражение четко разъясняет происхождение названия и назначение рассматриваемого усилителя.

    В разностном усилителе на ОУ при одинаковой полярности входных напряжений имеет место синфазный сигнал, который увеличивает ошибку усилителя. Поэтому в разностном усилителе желательно использовать ОУ с большим КОСС. К недостаткам рассмотренного разностного усилителя можно отнести разную величину входных сопротивлений и трудность в регулировании коэффициента усиления. Эти трудности устраняются в устройствах на нескольких ОУ, например, в разностном усилителе на двух повторителях (рисунок 6.11).

    Рисунок 6.11. Разностный усилитель на повторителях


    Данная схема симметрична и характеризуется одинаковыми входными сопротивлениями и малым напряжением ошибки, но работает только на симметричную нагрузку.

    На основе ОУ может быть выполнен логарифмический усилитель, принципиальная схема которого приведена на рисунке 6.12.

    Рисунок 6.12 Логарифмический усилитель на ОУ


    P-n переход диода VD смещен в прямом направлении. Полагая ОУ идеальным, можно приравнять токи I1 и I2. Используя выражение для ВАХ p-n перехода {I=I0·[exp(U/φT)–1]}, нетрудно записать:

    Uвх/R = I0·[exp(U/φT) – 1],

    откуда после преобразований получим:

    Uвых = φT·ln(Uвх/I0R) = φT(lnUвх – lnI0R),

    из чего следует, что выходное напряжение пропорционально логарифму входного, а член lnI0R представляет собой ошибку логарифмирования. Следует заметить, что в данном выражении используются напряжения, нормированные относительно одного вольта.

    При замене местами диода VD и резистора R получается антилогарифмический усилитель.

    Широкое распространение получили инвертирующие и неинвертирующие сумматоры на ОУ, называемые еще суммирующими усилителями или аналоговыми сумматорами. На рисунке 6.13 приведена принципиальная схема инвертирующего сумматора с тремя входами. Это устройство является разновидностью инвертирующего усилителя, многие свойства которого проявляются и в инвертирующем сумматоре.

    Рисунок 6.13. Инвертирующий сумматор на ОУ


    При использовании идеального ОУ можно считать, что входных токов усилителя, вызванных входными напряжениями Uвх1, Uвх2 и Uвх3, равна току, протекающему по Rос, т.е.

    Uвх1/R1 + Uвх2/R2 + Uвх3/R3 = –Uвых/Rос,

    откуда

    Из полученного выражения следует, что выходное напряжение устройства представляет собой сумму входных напряжений, умноженную на коэффициент усиления KU инв. При Rос=R1=R2=R KU инв=1 и Uвых=Uвх1+Uвх2+Uвх3.

    При выполнении условия R4=RосR1R2R3 токовая ошибка мала, и ее можно рассчитать по формуле Uош=Uсм(KU ош+1), где KU ош=Rос/(R1R2R3) — коэффициент усиления сигнала ошибки, который имеет большее значение, чем KU инв.

    Неинвертирующий сумматор реализуется также как и инвертирующий сумматор, но для него следует использовать неинвертирующий вход ОУ по аналогии с неинвертирующим усилителем.

    При замене резистора Rос конденсатором C (рисунок 6.14) получаем устройство, называемое аналоговым интегратором или просто интегратором.

    Рисунок 6.14. Аналоговый интегратор на ОУ


    При идеальном ОУ можно приравнять токи I1 и I2, откуда следует:

    или

    Точность интегрирования тем выше, тем больше Ku ОУ.

    Кроме рассмотренных УУ, ОУ находят применение в целом ряде устройств непрерывного действия, которые будут рассмотрены ниже.

    6.6. Коррекция частотных характеристик

    Под коррекцией частотных характеристик будем понимать изменение ЛАЧХ и ЛФЧХ для получения от устройств на ОУ необходимых свойств и, прежде всего, обеспечение устойчивой работы. ОУ обычно используется с цепями ООС, однако при некоторых условиях, из-за дополнительных фазовых сдвигов частотных составляющих сигнала, ООС может превратится в ПОС и усилитель потеряет устойчивость. Поскольку ООС очень глубокая (βKU>>1), то особенно важно обеспечить фазовый сдвиг между входным и выходным сигналом, гарантирующий отсутствие возбуждения.

    Ранее на рисунке 6.6 были приведены ЛАЧХ и ЛФЧХ для скорректированного ОУ, по форме эквивалентные ЛАЧХ и ЛФЧХ одиночного усилительного каскада, из которых видно, что максимальный фазовый сдвиг φ<90° при Ku ОУ>1, а скорость спада коэффициента усиления в области ВЧ составляет 20дБ/дек. Такой усилитель устойчив при любой глубине ООС.

    Если ОУ состоит из нескольких каскадов (например, трех), каждый из которых имеет скорость спада 20дБ/дек и не содержит цепей коррекции, то его ЛАЧХ и ЛФЧХ имеют более сложную форму (рисунок 6.15) и содержит область неустойчивых колебаний.

    Рисунок 6.15. ЛАЧХ и ЛФЧХ нескорректированного ОУ


    Для обеспечения устойчивой работы устройств на ОУ используются внутренние и внешние цепи коррекции, с помощью которых добиваются общего фазового сдвига при разомкнутой цепи ООС менее 135° на максимальной рабочей частоте. При этом автоматически получается, что спад Ku ОУ составляет порядка 20дБ/дек.

    В качестве критерия устойчивости устройств на ОУ удобно использовать критерий Боде, формулируемый следующим образом: "Усилитель с цепью обратной связи устойчив, если прямая его коэффициента усиления в децибелах пересекает ЛАЧХ на участке со спадом 20дБ/дек". Таким образом, можно заключить, что цепи частотной коррекции в ОУ должны обеспечивать скорость спада KU инв(KU неинв) на ВЧ порядка 20дБ/дек.

    Цепи частотной коррекции могут быть как встроенные в полупроводниковый кристалл, так и созданными внешними элементами. Простейшая цепь частотной коррекции осуществляется с помощью подключения к выходу ОУ конденсатора Cкор достаточно большого номинала. Необходимо, чтобы постоянная времени τкор=RвыхCкор была больше, чем 1/2πfв. При этом сигналы высоких частот на выходе ОУ будут шунтироваться Cкор и полоса рабочих частот сузится, большей часть весьма значительно, что является существенным недостатком данного вида коррекции. Полученная в этом случае ЛАЧХ показана на рисунке 6.16.

    Рисунок 6.16. Частотная коррекция внешним конденсатором


    Спад Ku ОУ здесь не будет превышать 20дБ/дек, а сам ОУ будет устойчив при введении ООС, поскольку φ никогда не превысит 135°.

    Более совершенны корректирующие цепи интегрирующего (запаздывающая коррекция) и дифференцирующего (опережающая коррекция) типов. В общем виде коррекция интегрирующего типа проявляется аналогично действию корректирующей (нагрузочной) емкости. Корректирующая RC цепь включается между каскадами ОУ (рисунок 6.17).

    Рисунок 6.17. Частотная коррекция интегрирующего типа


    Резистор R1 является входным сопротивлением каскада ОУ, а сама цепь коррекции содержит Rкор и Cкор. Постоянная времени этой цепи должна быть больше постоянной времени любого из каскадов ОУ. Поскольку цепь коррекции является простейшей однозвенной RC цепью, то наклон ее ЛАЧХ равен 20дБ/дек, что и гарантирует устойчивую работу усилителя. И в этом случае цепь коррекции сужает полосу рабочих частот усилителя, однако широкая полоса все равно ничего не дает, если усилитель неустойчив.

    Устойчивая работа ОУ при относительно широкой полосе обеспечивается коррекцией дифференцирующего типа. Сущность такого способа коррекции ЛАЧХ и ЛФЧХ заключается в том, что ВЧ сигналы проходят внутри ОУ в обход части каскадов (или элементов), обеспечивающих максимальный Ku ОУ0, ими не усиливаются и не задерживаются по фазе. В результате ВЧ сигналы будут усиливаться меньше, но их малый фазовый сдвиг не приведет к потере устойчивости усилителя. Для реализации коррекции дифференцирующего типа к специальным выводам ОУ подключается корректирующий конденсатор (рисунок 6.18).

    Рисунок 6.18. Частотная коррекция дифференцирующего типа


    Помимо рассмотренных корректирующих цепей известны и другие (см., например [2]). При выборе схем коррекции и номиналов их элементов следует обращаться к справочной литературе (например, [10]).








    Главная | В избранное | Наш E-MAIL | Прислать материал | Нашёл ошибку | Наверх